用于调节磁性排列的二维原子晶体磁性插层超晶格的通用方法

B站影视 欧美电影 2025-08-05 14:15 1

摘要:该研究提出了一种基于两步插层和阳离子交换的策略,成功在多种二维原子晶体材料(如MoS₂、MoSe₂、MoTe₂、WS₂、WSe₂、WTe₂等)中插入了单价过渡金属阳离子(Cu⁺、Ag⁺)、二价磁性阳离子(Mn²⁺、Fe²⁺、Co²⁺、Ni²⁺)以及三价稀土阳离

该研究提出了一种基于两步插层和阳离子交换的策略,成功在多种二维原子晶体材料(如MoS₂、MoSe₂、MoTe₂、WS₂、WSe₂、WTe₂等)中插入了单价过渡金属阳离子(Cu⁺、Ag⁺)、二价磁性阳离子(Mn²⁺、Fe²⁺、Co²⁺、Ni²⁺)以及三价稀土阳离子(Eu³⁺、Gd³⁺)。这种方法不仅能够在不同的二维晶体材料中高效地插入磁性元素,还能调节它们的磁性排列,提供了可调的磁性超晶格结构,为自旋电子学等领域的发展提供了新的可能性。

图1展示了通过锂插层与阳离子交换的方法制备磁性插层超晶格(MISLs)的原理。图1a说明了传统过渡金属难以直接插入导带高的二维原子晶体(2DACs)中的原因:因其费米能级低,无法有效将电子转移到2DACs中。图1b则提出一种解决方案:先将锂(Li⁺)插层到MoS₂中,再通过阳离子交换,将Li⁺替换为不同的过渡金属或稀土阳离子,从而实现磁性离子的高效插入,构建具有可调磁序的MISLs材料库。

图二展示了不同材料在拉曼光谱下的表征结果,主要对比了原始 MoS₂、LiMoS₂ 和 Co₁/₂ MoS₂ 超晶格的拉曼光谱特征。 图中标记了多个特征峰的位置:黑色虚线表示 A₁g-LA(M) 和 A₁g 峰的位置,蓝色虚线对应 J₁、J₂ 和 J₃ 峰,而红色虚线则是 E₁g 峰的位置。通过拉曼光谱,LiMoS₂ 在锂离子插层过程中,发生了从 2H 相到 1T 相的转变,伴随着新的 J₁、J₂、J₃ 峰的出现,表明了电子注入的影响。而 Co₁/₂ MoS₂ 在交换过程中,A₁g 峰重新回到原位,J₁ 峰消失,表明了部分去掺杂效应的发生。

图3展示了Co₁/₂MoS₂超晶格的原子结构特征。与Li剥离的MoS₂相比,Co₁/₂MoS₂在电子衍射图(SAED)中出现了额外的衍射点,表明晶格结构发生有序改变。高分辨HAADF-STEM图像显示,Co原子有序嵌入MoS₂层间,形成类蜂窝结构。强度线剖面和交叉截面图像结合结构模拟进一步确认:Co原子占据硫层之间的四面体间隙。模拟与实验图像高度一致,说明所建立的结构模型可靠,揭示了Co引入后形成有序超晶格的本质。

图4展示了具有不同过渡金属和稀土金属阳离子(TM+/RE+)插层的磁性插层超晶格(MISLs)的库。图4a中展示了包含紫色、绿色和蓝色金属组合的2DACs(二维层状过渡金属二硫化物,MoS2及其类似物),以及插层阳离子(粉红色标示)的多样性。图4b至x展示了23种不同MISLs的能谱图(EDS mapping),这些样品展示了不同的TM+或RE+阳离子插层,且每种材料的插层浓度和分布均不同。例如,图中展示了Co、Ni、Fe等过渡金属,以及Eu、Gd等稀土金属如何插层进MoS2和其他2DACs(如MoSe2、MoTe2、TiS2等)中。

图5展示了可调磁性有序性的多层过渡金属硫化物(MISLs)的特性。在图a中,Co₁/₂MoS₂超晶格在室温下的磁滞回线(垂直与平行磁场方向)表现了其磁性行为。图b展示了Co₁/₂MoS₂超晶格在50 Oe磁场下的磁化强度随温度的变化,以及零场冷却(ZFC)与场冷却(FC)的差异。

图c则展示了不同Co²⁺浓度下CoₓMoS₂超晶格的矫顽力(蓝线)和磁矩(红线)如何调节。图d比较了不同过渡金属(如Mn、Fe、Ni、Eu、Gd)掺入的MoS₂超晶格在低温(2 K)的磁滞回线特性,展示了不同金属的磁性差异。图e总结了不同Co²⁺浓度下的饱和磁矩与本征矫顽力的关系。图f则展示了CoₓNbSe₂超晶格在不同温度下的磁滞回线,显示了超导与铁磁性共存的特性。

本研究提出了一种通用的锂插层和阳离子交换方法,用于合成具有可调磁性排列的磁性插层超晶格(MISLs)。该方法在低温至中等温度下进行,避免了高温固态合成中常见的熵驱动合金化和相分离问题,从而能够形成具有交替原子层的高度有序超晶格结构。不同于传统的稀磁半导体(DMS),这些超晶格结构能有效防止磁性元素聚集,且具有可调的磁耦合性能,能够在室温或更高温度下展现出强磁性。研究中采用了两步插层和阳离子交换策略,以MoS₂为模型系统,成功合成了包括Co²⁺、Ni²⁺、Mn²⁺等磁性过渡金属阳离子在内的多种磁性插层超晶格。

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来源:凯视迈精密测量

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