摘要：爱因斯坦：通过下述例示，我们可以很容易地看到，按照洛伦兹变换，无论对于参考物体K还是对于参考物体K'，真空中光的传播定律都是被满足的。例如沿着正x轴发出一个光信号，这个光刺激按照下列方程前进

爱因斯坦：通过下述例示，我们可以很容易地看到，按照洛伦兹变换，无论对于参考物体K还是对于参考物体K'，真空中光的传播定律都是被满足的。例如沿着正x轴发出一个光信号，这个光刺激按照下列方程前进

亦即以速度c前进。按照洛伦兹变换方程，x和t之间有了这个简单的关系，则在x'和t'之间当然也存在着一个相应的关系，事实也正是如此：把x的值ct代入洛伦兹变换的第一个和第四个方程中，我们就得到：

x'＝(c-v)t/√(1-v²/c²)

y'＝y

z'＝z

t'＝(1-v/c)t/√(1-v²/c²)

这两方程相除，即直接得出下式：

x'＝ct'

亦即参照坐标系K'，光的传播应当按照此方程式进行，由此我们看到，光相对于参考物体K'的传播速度同样也是等于c。对于沿着任何其他方向传播的光线我们也得到同样的结果。当然，这一点是不足为奇的，因为洛伦兹变换方程就是依据这个观点推导出来的。

《狭义与广义相对论浅说》第一部分狭义相对论11．洛伦兹变换

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1.爱因斯坦所谓“真空中光的传播定律”歪曲了光速是向量以及光速作为向量可变的事实，是错误的。事实上光速是向量，光速作为向量对于参考物体K和参考物体K'是不同的。如图，

参考物体K'相对于参考物体K作惯性运动，参考物体K是静止系，参考物体K'是运动系，如果光源在K系的原点O“沿着正x轴发出一个光信号”，那么该光信号相对于K系的速度是绝对光速c，经过时间t光信号到达位于X轴上P点的观察者，其位移是

O→P＝ct……(1)

该式在X轴上的投影是

假设光源在K'系的原点O'，由于K'系相对于K系以速度v运动，所以光源发出的光相对于K'系的速度是相对光速c'，根据速度合成法则，我们有

c＝v＋c'……(2)

在时间t内，K'系原点O'的位移是

O→O'＝vt……(3)

但

O'→P＝O→P-O→O'

将(1)(3)两式代入得

O'→P＝ct-vt＝(c-v)t

由(2)式可知

O'→P＝c't

该式在X'轴上的投影是

x'＝c't

这就是说，参照坐标系K'，光的传播应当按照此方程式进行，而并非象爱因斯坦说的那样是按照方程式x'＝ct'进行。由此我们看到，光相对于参考物体K'的传播速度c'和相对于参考物体K的传播速度c是不同的，即使两者的方向相同，其大小也不同，光速c的大小是

c＝｜x｜/t

而光速c'的大小是

c'＝｜x'｜/t

由于｜x'｜≠｜x｜，所以c'≠c，可见爱因斯坦断言光相对于参考物体K'和相对于参考物体K的传播速度“同样等于c”是错误的，这一断言对于沿着任何其他方向传播的光来说也同样是错误的。

其实方程x'＝ct'并非“参照坐标系K'”，而是参照坐标系K，这是因为位于O'点的光源发出的光相对于K系的速度即位于P点的观察者所观察到的光速是视光速c₀，对于他来说，光经过位移O'→P所经历的时间并不是t，而是

t'＝O'→P/c₀

即

O'→P＝c₀t'

该式在X'轴上的投影是

x'＝ct'

这就是光的传播参照坐标系K的方程式。

综上所述，光传播的方程式有三个，一个是x＝ct，它是向量式O→P＝ct在X轴上的投影；另一个是x'＝c't，它是向量式O'→P＝c't在X'轴上的投影；第三个是x'＝ct'，它是向量式O'→P＝c₀t'在X'轴上的投影。其中x＝ct和x'＝ct'是参照坐标系K的，而x'＝c't是参照坐标系K'的，爱因斯坦把x'＝ct'说成“参照坐标系K'”是错误的。

2.事实上对于沿任何其他方向传播的光来说，光相对于参考物体K和参考物体K'的传播速度也是根本不同的：相对于参考物体K，光的传播速度是绝对光速c和视光速c₀，前者是相对于参考物体K静止的光源发出的光相对于参考物体K的传播速度，后者是相对于参考物体K运动的光源发出的光相对于参考物体K的传播速度，它们的方向不同，但大小相等；而相对于参考物体K运动的光源发出的光相对于光源的传播速度是相对光速c'，它的方向虽然和视光速c₀相同，但大小并不相等。

绝对光速c、光源速度v和相对光速c'满足以下关系：

来源：真理论者